光譜線寬測量是對激光光譜成分的測量。不同類型的激光器，其線寬的數(shù)值會有幾個量級的差異：經(jīng)過特別穩(wěn)頻的連續(xù)激光器其光譜線寬可以達到1Hz以下，而有些激光器則可以覆蓋幾個THz范圍寬的光譜，如飛秒激光器。
光譜線寬的原始數(shù)值由Shawlow-Townes表達式給出，它從本質上說明了線寬是由自發(fā)輻射過程引起的相位變化造成的。對于稀土摻雜激光器，比如摻鉺光纖激光器，Shawlow-Townes線寬數(shù)值在mHz范圍內。
一般來說，窄線寬激光器的真實線寬是難以測量的：所有的測量方法均受限于有限的測量時間，及在這段時間內激光光源的線寬受到的由不同噪音源引起的頻率抖動的影響，如泵浦激光器噪聲、聲學噪聲、振動噪聲等。以窄線寬激光器為例，測得的線寬可以看作是測量系統(tǒng)在積分時間內的技術噪聲源造成的綜合的頻率抖動。
線寬測量方法
自外差法：
通常情況下，使用自外差拍頻法測量激光光譜線寬。在該方法中，信號通過一個兩路不均衡的馬赫-增德爾光纖干涉儀，其中一路有AOM移頻器，另一路為延遲光纖（圖1）。對于窄線寬激光器的測量，延遲光纖的長度通常是25km，對應約120us的時間延遲。兩路光信號干涉產(chǎn)生一個形狀和寬度與激光線寬有關的頻譜。
對測量的頻譜分析存在兩種情況：一種是激光的相干長度小于或接近干涉儀的臂差，一種是激光有更長的相干長度（the sub-coherent domain）。相干長度小于干涉儀臂差的激光在理想情況下會產(chǎn)生一個半高半寬與激光光譜線寬相等的洛倫茲譜（圖2）。
嚴格來講，本文中的“理想情況”僅指具有白噪聲光譜的激光（對應于時間相干性的指數(shù)衰減）。大多數(shù)線寬非常窄的激光器的光譜都包含大量的高斯型噪聲（比如泵浦噪聲、振動噪聲、聲學噪聲）。這導致了一個更復雜的Voigt線型，它是對Gaussian線型和Lorentzian線型的卷積。對于稀土摻雜的光纖激光器，Lorentzian線寬數(shù)值通常很小，小到線型函數(shù)主要為Gaussian線型。這相當于頻率噪聲譜以1/f函數(shù)形式呈現(xiàn)，直到高頻頻段(>MHz)。光譜并不展示白噪聲基底，它只是按1/f函數(shù)的趨勢延伸，一直到散粒噪聲和ASE明顯顯現(xiàn)的頻段。盡管如此，對于洛倫茲線寬，激光器廠商們還是常常采取一個保守的測量，即測量自外差線型峰值點20dB以下的頻譜寬度，此處來自Gaussian的影響不顯著，相應的Lorentzian半寬也很容易計算得到，約為20dB寬度的10%。
圖3舉例說明了對C15激光器的自外差線寬測量：測得的自外差線寬半寬值約32kHz，而20dB處的半寬約120kHz。圖形顯示，其相應Gaussian曲線半寬為32 kHz，Lorentzian線型函數(shù)在20dB處半寬為120kHz，對應的Lorentzian線寬為12kHz；不論是Gaussian還是 Lorentzian線型函數(shù)都不能與實測很好匹配。Lorentzian只在-20dB處有數(shù)值交叉，明顯地說明匹配度差，而且僅傳統(tǒng)的方法使用這一數(shù)值作為激光Lorentzian線寬的測量，因為這樣測得的線寬明顯更窄。作為對比，圖中給出了Voigt的擬合曲線。
